怎么从麦克斯韦经典力学解出毕奥–萨伐尔定律？《张朝阳的物理课》介绍磁矢势

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另外再权衡到型式朗道方程式组之前关于B的偏微分的方程式：

板桥乡上述两个formula_，消去的单位B的偏微分后可以取得磁矢势A做到的方程式：

为了实质性求解这个方程式，将其所作绝对值范例：

注意到每个绝对值都是泊松方程式，以前也巧遇过相近的方程式，通量与动量运动速度的彼此间就是泊松方程式：

仅有它完全大致相同的约束条件徐树铮势：

如果将通量的泊松方程式之前的通量加进磁矢势Ax、动量运动速度ρ去掉电流运动速度jx、系数ϵ加进1/μ，那么可以比如说徐树铮势必要算出有磁矢势x绝对值Ax为：

对于磁矢势A的y绝对值与z绝对值可以都只地比如说取得完全大致相同的函数，终究将绝对值的解所作三维的范例为：

张朝阳争辩磁矢势做到的方程式与其求解方法

有了磁矢势A关于电流运动速度j的函数，就可以求的单位B关于电流运动速度j的函数，意在来求出有Nicolas–萨伐尔方程式。利用磁矢势A与的单位B的彼此间可得：

由于电流运动速度j的也就是说是r1，与r2无关，所以∇×j=0，即上式最后一行以此类推之前电流运动速度的偏微分则有零。为了求解上式最后一行以此类推之前的第二项，先来权衡通量与动量的彼此间。仅有坐落r1处的点动量q1归因于的通量为：

而它完全大致相同的动量也是仅有（库仑方程式）的：

将上式并排同除以一个系数-kq后取得：

将这个表达式消去以前基本概念有的的单位B的函数，可以实质性将的单位B与电流运动速度j的彼此间所作：

这正是Nicolas–萨伐尔方程式，这说明Nicolas–萨伐尔方程式显然是型式朗道方程式组的解。这里引进磁矢势的最终目标是将型式朗道方程式组解并算出有，进而推基本概念有的单位关于电流运动速度的函数，终究取得了Nicolas–萨伐尔方程式，之前还会碰到磁矢势在动束缚态物理现象求解之前更多的应用，实质性特别强调磁矢势的举足轻重性。

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